如何在 OpticStudio 中模拟光学相干层析成像系统

光学相干层析成像(OCT)系统是断层成像系统，它通过图像反射或散射出来的光来获取被测物体横截面或三维图像。尽管光线在OCT中穿透的深度以毫米数量级计量，但OCT具有安全性和高分辨率的特征，使得OCT最典型应用于医学生物组织成像。

OCT的光学系统由迈克尔逊干涉仪构成，在参考镜与样品之间的反射光相干，这一现象表明了从样品不同位置深度反射或散射出来的光与参考镜的位置有关。

本文将介绍如何在OpticStudio中模拟商用的OCT。

深度扫描，也称为纵向扫描或a扫描，用于测量反射光的强度，作为反射光透过样品距离的函数。在OCT系统中的不同位置进行深度扫描，这一过程通常由参考镜完成，参考镜完成扫描后对比样品反射光的光程与样品、参考镜之间光路的光程差。

通过在X或Y方向上旋转扫描镜实现横向、纵向或b扫描，使探测光在样品区域上平移。

我们将从商用OCT系统中获得设计规格。轴向分辨率由光源特性(相干长度)决定，大约为5 μm。横向分辨率由光束聚焦在样品处的光斑大小决定，设置为15 μm。选用800 nm范围内的光以防止光在生物组织中被吸收，影响光穿透力。

OCT将干涉测量法与宽带近红外光结合使用。宽带光源具有最佳的分辨率，而波长决定了光在样品材料中的穿透深度。本例中，我们将使用中心波长为840 nm、FWHM为60 nm的光源，轴向分辨率为5μm：

另外，我们必须防止分束器的棱镜移动，这会导致两个棱镜间的空气间隙改变或分光面发生偏移，从而导致分束器将光线分束的结果不准确。为了保证两个棱镜边缘对齐，物体3需要将物体2设置为参考物体，这一设置定义了所有相对于物体2所改变的位置参数，使得对物体2的任何改变都将关联到物体3。

为了防止分束器与光源堆叠，分束器和光源之间在Z轴方向有一定的距离。分束器的两个棱镜的材料选用玻璃N-BK7，设置调整棱镜尺寸的缩放因子为正数，默认值为2mm。通过参考第一个棱镜，就能在Z轴方向上定义第二个棱镜位置(将棱镜按宽度分开，是缩放因子的2倍)，倾斜X(180°)。

物体5是一个聚焦透镜，因为样品处的光斑大小决定了横向分辨率。本例从有效焦距为50 mm的一个简单的平凸透镜开始，并通过优化来找到最佳聚焦点。将聚焦透镜(平凸透镜)的物体类型设置为“Standard Lens”(标准透镜)。聚焦透镜的坐标(0，20，40)，使聚焦透镜与扫描镜保持水平，并保持20mm的距离(该距离在两者的水平位置距离中是任意的)，聚焦透镜的材料为N-BK7。参数1到参数9定义了聚焦透镜的光焦度，半径值为25mm，对于球面镜而言，圆锥系数1和圆锥系数2都为0，净孔径1、2与边缘孔径1、2设置为10mm，厚度设置为5mm，对于本例的聚焦透镜的后表面为平面，在非序列模式下，半径2为0。

物体6为样品，我们将从一个简单的反射面模型开始，在反射面上可能会产生相干反射。将反射面的物体类型设置为矩形探测器，材料为MIRROR，光在反射面上反射，我们将观察到样品处的光线。样品应与聚焦透镜对齐，距离约为50mm(聚焦透镜的的最佳焦点将通过优化找到)。光斑大小约为15μm，半宽为0.05mm、X和Y的像素数为100将使我们能够分辨出光斑。

当表面类型为反射面时，非序列模式下系统将自动追迹从样品、参考镜反射到分束器的光线。这是非序列模式相对于序列模式的主要优势，对于序列模式，需要手动定义才能进行指定光线追迹。

需要一个发散透镜来观察迈克尔逊干涉条纹。物体8的物体类型为“Standard Lens”(标准透镜)，材料为N-BK7，坐标(0，-20，20)，收集光线(回到分束器的光线，在分束器下方) 。除半径1为-20 mm和厚度为1 mm外，发散透镜参数设置与聚焦透镜参数设置一致。

物体9在发散透镜的下方，物体类型为矩形探测器，坐标为(0，-30，20)，倾斜X(90°)使表面与光线传输方向正交。X、Y半宽为7mm，X、Y像元数为 100。通过输入以上参数，可以对系统进行模拟。

深度扫描基于相干门和扫描镜位置，只有当光程差在相干长度内，在样品与参考镜这两条路径的光才会产生干涉信号。这就是我们使用低相干宽带光源的原因，因为短相干长度可以让我们能准确地预测样品中干涉信号来源的位置。通过反射光的强度逐个像素地重新创建样品的图像，相干门仅用作识别样品内反射光的位置。

我们以相干长度为20mm开始模拟，因为这给了我们一个更大的误差范围，以便找到正确的反射光位置，当找到大致位置后就能缩短光源的相干长度。

此外，我们将使用单个表面来代表样品。类似于样品中次光源发光，意味着参考镜将只改变光路长度。为了确保光程差在相干长度内，在调整参考镜位置时，观察样品内反射点的位置变化。

通过使用探测器查看器中的“Coherent Irradiance”(相干辐照度)来分析这两条光路之间的干涉信号强度。这一步操作可在探测器查看器的“设置”中完成，之前的探测器查看器曾使用非相干辐照度。在之后的光线追迹将追踪每条光线的相位，以便分别添加用于相干计算的复数部分。

当前系统可以通过傅立叶变换进行计算。光谱仪或扫描光源的波长可用于观察光程差对调制光谱的影响。若系统选用光谱仪，则需要在系统中增加设计工作，而扫描光源可以通过简单地更改光源参数来模拟。将相干长度设置为0并定义单色光波长，我们可以在相同的范围内扫描窄带光源。作为波长的调制函数，我们将观察到相干辐照度的峰辐照度值，且振荡周期与样品内参考镜和反射点之间的光程差有关。将样品创建为单个表面，我们将只看到一个调制频率，体积样品叠加在每个反射点的位置。对信号进行傅立叶变换，作为位置的函数，并对信号进行线性扫描，该函数中的最大值对应于样品中的强反射点。

扫描光源(SS-OCT)使用一个固定的参考镜，光谱输出的调制程度决定光程差。对于我们的样品表面，意味着在一个参考位置上进行波长扫描时，得到的信息只包含一个光程差。对于体积样品，样品中的每个次光源发光都会对带来光程差。如前面所述，使用单个表面代表样品，以便我们使用一个光程差检测光谱振荡而不是使用样品中次光源发出的光所对应的多个光程差来进行检测，并且为了获得高分辨率，我们需要使用小波长步长。

为了在OpticStudio中观察这一影响，我们将参考镜放在小光程差的位置(在Z轴方向上的位置为124.113mm)，并通过调整波长大小来观察振荡。使用更大的光程差(参考镜在Z轴125.113 mm位置处)，将导致更快的振荡。下面几幅图显示光程差大约为2mm时相干功率的变化图。

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